第二百一十四章 實驗數據（第2/2頁）

“呃……”林孝恩說不出話來了。

但今天下班之後，他肯定會去查一查這方面的消息。

如果是真的，那陳舟來處理數據，他是一點意見都沒了。

開玩笑，專業搞數學的人，還處理不了一些實驗數據了？

已經在回燕大路上的陳舟，並不知道實驗室裏發生的事情。

就算知道，他估計也不會解釋。

等到實驗數據處理完，把結果拿出來的時候，那質疑自然會煙消雲散。

其實，楊依依本來也不打算多話的，可這個看著熱情的林孝恩學長，卻在背後嘀咕她的開心，那怎麽行？

回到燕大後，陳舟簡單解決了午飯，便回到宿舍，帶著電腦來到了圖書館。

說是兩天時間，其實按他自己的實際預估，大概一天半吧。

“陽極杆箍縮聚焦二極管中的電流發展過程，讓我想想……嗯……”

【開始在低電壓時，電子沿徑向運動，屬於空間電荷限制流。在較高電壓下，弱箍縮開始，電子開始接近陽極，沿表面掠入射。】

【在更高的電壓下，發生了強箍縮，形成自磁絕緣流，借助陽極產生的離子作用，電子流向陽極杆的尖端。在磁限制區域電子流等位線形成，大部分電流達到陽極杆的尖端。】

把這個過程寫在了草稿紙上後，陳舟又看了一遍，習慣性的點了幾下草稿紙，便繼續寫到：

【在非圓柱幾何機構中，在非相對論空間電荷限制下，由Langmuir和Blodgett公式給出的空間電荷限制流公式可以推知，二極管電流在Rc/Ra為常數的情況下，電流I與Ra成反比，與l成正比……】

【也就是，發生箍縮的臨界電流Ic=α·8.5·（γ02－1）^（1/2）/ln（Rc/Ra），它與長度無關，僅僅依賴於陰極半徑與陽極杆半徑之比Rc/Ra的值……】

【……當有離子時α增加，從Rc/Ra≈1～2時的α=1.6，增大到Rc/Ra=16時的α=3，γ0為相對論因子，且γ0=1＋eV0/mec2。】

【因此，在離開二極管距離1m處所產生的劑量可以用D（t）=7×10^（－4）I（t）V（t）^1.11rad.s^（－1）。】

根據陽極杆箍縮聚焦二極管中的電流發展過程，陳舟先把需要用到的公式整理了出來。

於他而言，這才是舒服的數據處理方式。